- 2017-03-07 > 機(jī)械密封應(yīng)用之流動(dòng)模式
機(jī)械密封應(yīng)用之流動(dòng)模式 關(guān)于機(jī)械密封應(yīng)用之流動(dòng)模式，卡雅(Kaye)和愛爾格(Elgar)觀察到，當(dāng)旋轉(zhuǎn)速度從臨界值開始增加時(shí)，泰勒旋渦一直保持它們的形狀不變，直到旋轉(zhuǎn)
- 2017-03-07 > 機(jī)械密封應(yīng)用之圓筒和圓柱間環(huán)形流動(dòng)
機(jī)械密封應(yīng)用之圓筒和圓柱間環(huán)形流動(dòng) 泰勒旋渦流動(dòng)如果內(nèi)圓柱與外圓筒之間的間隙很窄，只要雷諾數(shù)還未到達(dá)旋轉(zhuǎn)轉(zhuǎn)捩點(diǎn)雷諾數(shù)，則流動(dòng)狀態(tài)始終是層流。如果間隙足夠大
- 2017-03-07 > 機(jī)械密封運(yùn)動(dòng)時(shí)的剪切流動(dòng)
機(jī)械密封運(yùn)動(dòng)時(shí)的剪切流動(dòng)
在密封表面存在相對(duì)旋轉(zhuǎn)運(yùn)動(dòng)時(shí)，例如在機(jī)械密封中，可能會(huì)由此運(yùn)動(dòng)引起紊流。速度的旋轉(zhuǎn)流動(dòng)分里是在周向（剪切流方向〉引起變成紊流的 - 2017-03-04 > 機(jī)械密封之邊界層分離的結(jié)果
機(jī)械密封之邊界層分離的結(jié)果
在分離區(qū)及其附近，由外勢(shì)流求得的壁面上的壓力分布與實(shí)際壓力分布相差很大，因此，不能應(yīng)用由外勢(shì)流計(jì)箅所得到的壁面壓力分布，它使 - 2017-03-04 > 機(jī)械密封應(yīng)用之邊界層分離
機(jī)械密封應(yīng)用之邊界層分離
機(jī)械密封邊界層脫離壁面，同時(shí)出現(xiàn)回流和大旋渦的現(xiàn)象稱為邊界層分離。
分離的原因：
在外勢(shì)流沿流向不斷增壓的悄況下，邊界 - 2017-03-04 > 機(jī)械密封應(yīng)用之邊界層的轉(zhuǎn)捩
機(jī)械密封應(yīng)用之邊界層的轉(zhuǎn)捩
在機(jī)械密封的應(yīng)用中，混合邊界層由層流轉(zhuǎn)變?yōu)槲闪鞯默F(xiàn)象，稱為邊界層轉(zhuǎn)捩。由層流到紊流的轉(zhuǎn)變有個(gè)過渡區(qū)。當(dāng)過渡區(qū)不大時(shí)可簡(jiǎn)化為一 - 2017-03-04 > 機(jī)械密封應(yīng)用之邊界層的特性
機(jī)械密封應(yīng)用之邊界層的特性
(1)沿法向速度梯度較大，流速由壁面的零值沿壁面法向很快接近外勢(shì)流的速度；
(2)沿壁面法向壓力不變，因此按理想流體所得壁面上 - 2017-03-04 > 機(jī)械密封之邊界層（附面層）流動(dòng)
機(jī)械密封之邊界層（附面層）流動(dòng)
在大雷諾數(shù)情況下，機(jī)械密封應(yīng)用于流體流經(jīng)物體通�？煞譃閮蓚�(gè)流動(dòng)區(qū)域: (1)物體表面鄰近的一層很薄的流動(dòng)區(qū)域，稱為邊界層〈 - 2017-03-03 > 機(jī)械密封之如何判別流動(dòng)狀態(tài)
機(jī)械密封之如何判別流動(dòng)狀態(tài) 當(dāng)雷諾數(shù)大于上臨界雷諾數(shù)時(shí)流動(dòng)為紊流；雷諾數(shù)小于下臨界雷諾數(shù)時(shí)則為層流；時(shí)流動(dòng)狀態(tài)有可能是層流，也可能是紊流，但實(shí)際證明在工程
- 2017-03-03 > 機(jī)械密封之層流與紊流
機(jī)械密封之層流與紊流
機(jī)械密封根據(jù)流體流動(dòng)狀況可以分為層流和紊流：通常用笛諾數(shù)來區(qū)分：在低雷諾數(shù)下流體質(zhì)點(diǎn)的運(yùn)動(dòng)不混雜而呈現(xiàn)分層流動(dòng)的狀態(tài)，稱為層流；在
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